Mengungkapkan efek medium pada hadronisasi jet dengan simulasi hibrida

Mengungkapkan efek medium pada hadronisasi jet dengan simulasi hibrida

Penulis:

(1) Cameron Parker, Cyclotron Institute, Texas A&M University dan Departemen Fisika dan Astronomi, Universitas A&M Texas (email: [email protected]);

(2) Kolaborasi Jetscape.

Abstrak dan 1. Pendahuluan

2. Sistem Vakum

3. Efek sedang

4. Kesimpulan dan referensi

3. Efek sedang

Di bagian ini kami menggunakan pipa acara yang disederhanakan. Karena kami tidak tertarik pada seluruh acara, hanya bagaimana media mempengaruhi hadronisasi, kami hanya memeriksa satu jet dalam medium plasma quark gluon. Ini dilakukan dengan menembakkan satu parton dalam arah 𝑥 melalui medium dengan panjang yang ditetapkan dan suhu (“bata”), menghujani parton dengan materi dan LBT, dan kemudian membagi pancuran dengan pembukuan hibrida. Aliran ditiru dengan menambahkan kecepatan yang ditetapkan ke parton termal pada tahap hadronisasi. Berikut ini, longitudinal didefinisikan sebagai arah jet (𝑥) dan melintang tegak lurus terhadap jet.

Kami pertama -tama menguji efek dari keberadaan parton termal selama hadronisasi. Kami merencanakan rasio proton-ke-pion sebagai fungsi momentum hadron 𝑝𝑥 untuk berbagai panjang bata yang berbeda dari 0 (vakum) hingga 8 fm. Rasio proton-ke-pion besar dikenal sebagai tanda tangan quark

Gambar 3: Proton ke rasio pion untuk jet dalam batu bata dengan berbagai panjang tanpa aliran (panel kiri) versus dengan aliran (panel kanan). Kami melihat peningkatan dalam produksi proton di batu bata yang lebih besar. Mengalir ke arah jet mendorong puncak proton ke lebih tinggi 𝑝𝑇.Gambar 3: Proton ke rasio pion untuk jet dalam batu bata dengan berbagai panjang tanpa aliran (panel kiri) versus dengan aliran (panel kanan). Kami melihat peningkatan dalam produksi proton di batu bata yang lebih besar. Mengalir ke arah jet mendorong puncak proton ke lebih tinggi 𝑝𝑇.

Gambar 4: Plot hamburan momentum transversal dari hadron lunak tanpa aliran (panel kiri) versus aliran transversal (panel kanan) di bata. Hadron lunak terasa dibelokkan ke arah aliran karena bagian dari medium medium dengan shower parton.Gambar 4: Plot hamburan momentum transversal dari hadron lunak tanpa aliran (panel kiri) versus aliran transversal (panel kanan) di bata. Hadron lunak terasa dibelokkan ke arah aliran karena bagian dari medium medium dengan shower parton.

Rekombinasi dalam Hadronisasi. Seperti yang ditunjukkan pada panel kiri Gambar. 3, rasio proton-ke-pion sekitar 1 GeV memang meningkat besarnya seiring dengan meningkatnya ukuran bata. Ini konsisten dengan gagasan bahwa rekombinasi dengan parton termal meningkat dalam media yang lebih besar.

Ketika aliran longitudinal yang homogen dalam arah jet ditambahkan, puncak dalam rasio proton-ke-pion tumbuh dan digeser menjadi 2-2,5 GeV. Ini dapat dipahami dengan mengalir parton termal yang menambahkan lebih banyak momentum pada hadron yang mereka ikuti kembali. Efek serupa dapat dilihat dalam rasio λ-to-𝐾, tidak ditampilkan di sini.

Kami kemudian memeriksa efek aliran transversal dari bata parton. Kami menyebarkan plot komponen momentum yang tegak lurus terhadap jet (𝑝𝑦 dan 𝑝𝑧) untuk setiap hadron untuk menunjukkan efek aliran. Hadron lunak, didefinisikan sebagai 2 GeV

4. Kesimpulan

Studi kami tentang efek medium dalam jet hadronisasi juga menjanjikan. Menggunakan batu bata dengan aliran kami mereproduksi semua efek yang diharapkan, termasuk peningkatan baryon meningkat dengan ukuran sedang, pergeseran puncak baryon/meson dalam momentum dengan aliran longitudinal, dan defleksi siring dari hadron lunak dengan aliran transversal. Kami bermaksud maju ke jet rasa berat dan simulasi jet dalam 𝐴 + 𝐴 penuh 𝐴 𝐴.

Pekerjaan ini didukung oleh Yayasan Sains Nasional AS di bawah Penghargaan 1812431 dan 2111568, dan di bawah penghargaan 2004571 melalui subkontrak dengan Wayne State University.

Referensi

[1] A. Kumar, et al. Phys. Rev. C 102, No.5, 054906 (2020), doi: 10.1103/physRevc.102.054906, [arXiv:1910.05481 [nucl-th]].

[2] KC Han, RJ Fries dan CM KO, Phys. Rev. C 93, No.4, 045207 (2016), doi: 10.1103/physRevc.93.045207, [arXiv:1601.00708 [nucl-th]].

[3] RJ Fries dan M. Kordell, Pos HardProbes2018, 046 (2019) doi: 10.22323/1.345.0046 [arXiv:1901.08157 [nucl-th]].

[4] RJ Fries, B. Müller, C. Nonaka dan Sa Bass, Phys. Pdt. Lett. 90, 202303 (2003), doi: 10.1103/physrevlett.90.202303, [arXiv:nucl-th/0301087 [nucl-th]].

[5] RJ Fries, B. Müller, C. Nonaka dan Sa Bass, Phys. Rev. C 68, 044902 (2003), doi: 10.1103/physrevc.68.044902, [arXiv:nucl-th/0306027 [nucl-th]].

[6] B. Andersson, G. Gustafson, G. Ingelman dan T. Sjostrand, Phys. Rept. 97, 31-145 (1983), doi: 10.1016/0370-1573 (83) 90080-7.

[7] C. Berlylic, S. Chakraborty, N. Desal, L. Gellerus, I. Helenius, P. Hylenus, L. L. L.Mrunn, S. Mrenna, S. Press, S. Press, et al., Dua: 10.21068/sciposstposstposstposstposstposstposstposstposstposstpossc. [arXiv:2203.11601 [hep-ph]].

[8] A. Majumder, Phys. Rev. C 88, 014909 (2013), doi: 10.1103/physrevc.88.014909, [arXiv:1301.5323 [nucl-th]].

[9] S. Cao dan A. Majumder, Phys. Rev. C 101, No.2, 024903 (2020), doi: 10.1103/physRevc.101.024903, [arXiv:1712.10055 [nucl-th]].

[10] V. Khachatryan, et al., Phys. Rev. C 96, No.1, 015202 (2017), doi: 10.1103/physrevc.96.015202, [arXiv:1609.05383 [nucl-ex]].

[11] Kolaborasi CMS, S. Chatrchyan, V. Khachatryan, et al., Eur. Phys. J. C 72, 1945 (2012), doi: 10.1140/EPJC/S10052-012-1945-X, [arXiv:1202.2554 [nucl-ex]].

[12] Kolaborasi Phenix, A. Adare, et al., Phys. Rev. D 76, No.5, 051106 (2007), doi: 10.1103/PhysRevD.76.051106, [arXiv:0704.3599 [hep-ex]].